A Statistical Discussion of Sets of Precise Astronomical by Edwin Bidwell Wilson

By Edwin Bidwell Wilson

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Il convient également à ce stade de travailler avec les groupes quantiques de matrices SUq(2) dual de Uq(su(2)) etc.. 4 DEFORMATION DE LA SIGNATURE DE LA METRIQUE DE L'ESPACE-TEMPS PAR TWISTING Appliquons à présent les résultats généraux de Majid [377] à la déformation (4, 0) (3,1). Nous construisons une liaison entre l' algèbre A(R) correspondant à la bigèbre des matrices q- Euclidiennes et A(R) correspondant à la 31 bigèbre des matrices quantiques usuelles. 1 (Majid) Le système covariant twisting du système covariant ((a b) (c -1 d) = {SUq(2) op (a c) (b ) {SUq(2) SUq(2) , Mq (2) SUq(2) , M q (2) } par le 2 - cocycle } résulte de la déformation par donné par (d ).

Cet extratwist nous introduit à S -2 . Le second cas est précisément la * - structure de Uq(so(3, 1)) après twisting par dans la théorie générale s'exprime dans notre cas sous la forme : 20 = 23 . Ceci parceque l'élément U (1) U= (2) SH = (1 H (1) ) (S ( 2) 1) = 21 L' on peut également vérifier que SH H U=U puisque (S S) = . e. aux * - algèbres de Hopf duales. 14) par un twisting dual par un 2-cocycle construit à partir de la structure quasitriangulaire duale de SUq(2). Cette description peut aussi être regardé comme un double produit croisé relié aux structures de produits bicroisés (cf.

Nous allons voir, toutefois, que le produit tensoriel usuel n'est pas applicable ici. 53) comme sous-algèbre point fixe. Avec une condition technique, ceci devrait déformer quantique et ˜q q en un espace homogène en un fibré principal quantique avec pour fibre SOq(3). Ceci suit les mêmes étapes que la construction de la sphère quantique de Podles [425] [109], S q2 = (SOq(3)) de coordonnées de SO(2). (SO(2)) où [SO(2)] représente l'anneau A présent, l'action classique du chapitre 1 provient du produit des actions régulières induites par les plongements SO(3) SO(3, 1) et SO(3) SO(4).

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